Kütle çekim kuvveti merkezkaç kuvvetine eşit olursa o zaman uydu yörüngede kalabilir . o zaman F_{kütleçekim}=F_{merkezkaç} denkliğini yazabiliriz .
Bu durumda :
(1) F_k=G\dfrac{m_1M}{d^{2}}
(2) F_m=m\;\omega^2\;d
1. ve 2. denklemlerin eşitliğini kullanarak \omega ile ilgili bir eşitlik çıkartırız o da :
\omega^2=\frac{G.M}{d^3} olarak buluruz . ...
\omega^2=\frac{4.\pi^2}{T^2} ise iki ifadeyi eşitleyip gerekli sadeleştirmeleri yaparsak :
T^2=\frac{4\pi^2.d^3}{GM}
T=2\pi.\sqrt\frac{d^3}{G.M} olarak buluruz . Bir kaç denklem önce de ayrıyetten Kepler'in \frac{Rˆ3}{Tˆ2} sabitinide gösterebiliriz . Buradan hareketle yoğunluğa bağlı olduğunu gösterelim .
\rho=\frac{M}{V} dersek ve V=\frac{4}{3}\pi.R^3 olarak düşünürsek ve Periyot denkleminde M yerine
\rho.V = \rho.\frac{4}{3}\pi.R^3
yazarsak denklemin son hali
T=2\pi.\sqrt\frac{d^3}{G\rho\frac{4}{3}\pi R^3}
olarak yazabiliriz .
(Uydu \omega açısal hızı ile dolanmakta ve Merkezdeki cisim düzgün küresel olarak kabul edilmiştir. Merkezdeki cismin yarıçapı R ve uydu merkez arası uzaklık d olarak belirtilmiştir.) K=\frac{4}{3}\pi . G olarak sabitleri birleştirirsek. En sade hal olarak
\boxed{\boxed{T=2\pi\sqrt{\dfrac{d^3}{K.\rho.R^3}}=2\pi \;d\;\sqrt{\dfrac{d}{K\rho R^3}}}} sadeleştirebiliriz .
Eksik veya hatalı kısımlar varsa lütfen elesirin .